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Diferencia entre revisiones de «Flexión (ingeniería)»
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En [[ingeniería]] se denomina '''flexión''' al tipo de deformación que presenta un elemento estructural alargado en una dirección perpendicular a su eje longitudinal. El término "alargado" se aplica cuando una dimensión es dominante frente a las otras. Un caso típico son las [[viga]]s, las que están diseñas para trabajar, principalmente, por flexión. Igualmente, el concepto de flexión se extiende a elementos estructurales superficiales como [[placa]]s o [[lámina]]s. | En [[ingeniería]] se denomina '''flexión''' al tipo de deformación que presenta un elemento estructural alargado en una dirección perpendicular a su eje longitudinal. El término "alargado" se aplica cuando una dimensión es dominante frente a las otras. Un caso típico son las [[viga]]s, las que están diseñas para trabajar, principalmente, por flexión. Igualmente, el concepto de flexión se extiende a elementos estructurales superficiales como [[placa]]s o [[lámina]]s. | ||
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===Teoría de Timoshenko=== | ===Teoría de Timoshenko=== | ||
[[ | [[Archivo:Plate theor.png|thumb|200px|Esquema de deformación de una viga que ilustra la diferencia entre la '''teoría de Timoshenko''' y la '''teoría de Euler-Bernouilli''': en la primera θ<sub>''i''</sub> y ''dw''/''dx<sub>i</sub>'' no tienen necesariamente que coincidir, mientras que en la segunda son iguales.]] La diferencia fundamental entre la teoría de Euler-Bernouilli y la teoría de [[Stephen Timoshenko|Timoshenko]] es que en la primera el giro relativo de la sección se aproxima mediante la derivada del desplazamiento vertical, esto constituye una aproximación válida sólo para piezas largas en relación a las dimensiones de la sección transversal, y entonces sucede que las deformaciones debidas al [[esfuerzo cortante]] son despreciables frente a las deformaciones ocasionadas por el [[momento flector]]. En la teoría de Timoshenko, donde no se desprecian las deformaciones debidas al cortante y por tanto es válida también para vigas cortas, la ecuación de la curva elástica viene dada por el sistema de ecuaciones más complejo: | ||
{{Ecuación|<math>\begin{cases} G\left(\cfrac{dw}{dx}-\theta_z\right) = \cfrac{V_y}{A} \\ | {{Ecuación|<math>\begin{cases} G\left(\cfrac{dw}{dx}-\theta_z\right) = \cfrac{V_y}{A} \\ | ||
E\left(\cfrac{d\theta_z}{dx}\right) = \cfrac{M_z}{I_z} \end{cases}</math>||left}} | E\left(\cfrac{d\theta_z}{dx}\right) = \cfrac{M_z}{I_z} \end{cases}</math>||left}} | ||